Lorentz o'zgarishi

Fizikada Lorents o'zgarishlari fazoda koordinatali ramkadan birinchisiga nisbatan doimiy tezlikda harakatlanadigan boshqa ramkaga chiziqli o'zgarishlarning olti parametrli oilasidir. O'zgarishlar golland fizigi tomonidan aniqlangan va Hendrik Lorentz sharafiga nomlangan.

Haqiqiy doimiy bilan parametrlashtirilgan transformatsiyaning eng keng tarqalgan shakli $v,$ x - yo'nalishi bilan chegaralangan tezlikni ifodalovchi^[1]^[2] kabi ifodalanadi. $\begin{matrix} t^{'} & = γ (t - \frac{v x}{c^{2}}) \\ x^{'} & = γ (x - v t) \\ y^{'} & = y \\ z^{'} & = z \end{matrix}$ bu yerda Andoza:Math va Andoza:Math koordinatalari kelib chiqishi Andoza:Math = Andoza:Math =0 ga toʻgʻri keladi. Koordinatalar o'qi bo'ylab Andoza:Math tezlik bilan harakatlanayotgani ko'rinadi va bu yerda Andoza:Math - yorug'lik tezligi va $γ = {(\sqrt{1 - \frac{v^{2}}{c^{2}}})}^{- 1}$ Lorents omilidir . Tezlik Andoza:Math Andoza:Math dan ancha kichik bo'lsa, Lorentz omili 1 dan deyarli farq qiladi, lekin Andoza:Math Andoza:Math ga yaqinlashganda, $γ$ cheksiz o'sadi. Transformatsiya mantiqiy bo'lishi uchun Andoza:Math qiymati Andoza:Math dan kichik bo'lishi kerak.

Tezlikni quyidagicha ifodalash $β = \frac{v}{c},$ transformatsiyaning ekvivalent shakli^[3] va u quyidagicha: $\begin{matrix} c t^{'} & = γ (c t - β x) \\ x^{'} & = γ (x - β c t) \\ y^{'} & = y \\ z^{'} & = z . \end{matrix}$ Malumot ramkalarini ikki guruhga bo'lish mumkin: inertial (doimiy tezlik bilan nisbiy harakat) va inertial bo'lmagan (tezlanuvchi, egri yo'llarda harakatlanuvchi, doimiy burchak tezligi bilan aylanish harakati va boshqalar.). "Lorentz o'zgarishlari" atamasi odatda maxsus nisbiylik kontekstida inertial tizimlar orasidagi o'zgarishlarni anglatadi.

Har bir mos yozuvlar tizimida kuzatuvchi uzunliklarni o'lchash uchun mahalliy koordinatalar tizimidan (odatda bu kontekstda Dekart koordinatalari) va vaqt oralig'ini o'lchash uchun soatdan foydalanishi mumkin. Hodisa - bu kosmosning bir nuqtasida vaqtning bir lahzasida yoki rasmiy ravishda fazoda sodir bo'ladigan narsa. O'zgartirishlar har bir kadrda kuzatuvchi tomonidan o'lchangan hodisaning makon va vaqt koordinatalarini bog'laydi.^{[nb 1]}

Ular Nyuton fizikasining mutlaq fazo va vaqtni o'z ichiga olgan Galiley o'zgarishining o'rnini bosadi (qarang: Galiley nisbiyligi). Galiley o'zgarishi yorug'lik tezligidan ancha past nisbiy tezliklarda yaxshi taxminiy hisoblanadi. Lorentz o'zgarishlari Galiley o'zgarishlarida uchramaydigan bir qator intuitiv xususiyatlarga ega. Misol uchun, ular turli tezliklarda harakat qilayotgan kuzatuvchilar turli masofalarni, o'tgan vaqtlarni va hatto hodisalarning turli tartiblarini o'lchashlari mumkinligini aks ettiradi, lekin har doim yorug'lik tezligi barcha inertial sanoq sistemalarida bir xil bo'ladi. Yorug'lik tezligining o'zgarmasligi maxsus nisbiylik postulatlaridan biridir .

]=[Tarixiy jihatdan, o'zgarishlar Lorentz va boshqalarning yorug'lik tezligi qanday qilib mos yozuvlar tizimidan mustaqil ekanligini tushuntirishga va elektromagnetizm qonunlarining simmetriyalarini tushunishga urinishlari natijasidir. Lorents o'zgarishi Albert Eynshteynning maxsus nisbiylik nazariyasiga mos keladi, lekin birinchi bo'lib olingan.

Elektromagnit maydonning o'zgarishi

Lorentz o'zgarishlari magnit maydoni Andoza:Math va elektr maydoni Andoza:Math bir xil kuchning oddiygina turli tomonlari ekanligini ko'rsatish uchun ishlatilishi mumkin - elektromagnit kuch, elektr zaryadlari va kuzatuvchilar o'rtasidagi nisbiy harakat natijasida.^[4] Elektromagnit maydonning relyativistik ta'sir ko'rsatishi oddiy fikrlash tajribasini o'tkazish orqali aniq bo'ladi.^[5]

Manbalar

Veb-saytlar

Gazetalar

Andoza:Refbegin

Andoza:Refend

Kitoblar

Andoza:Refbegin

Andoza:Refend Andoza:Refbegin

Andoza:Refend

↑ One can imagine that in each inertial frame there are observers positioned throughout space, each with a synchronized clock and at rest in the particular inertial frame. These observers then report to a central office, where all reports are collected. When one speaks of a particular observer, one refers to someone having, at least in principle, a copy of this report. See, e.g., Andoza:Harvard citation text.

[1] Andoza:Kitob manbasi Equation 6-3.24, page 210

[2] Andoza:Harvard citation no brackets

[3] Andoza:Harvard citation no brackets

[5] Andoza:Harvard citation no brackets

[6] Andoza:Harvard citation no brackets

[4] One can imagine that in each inertial frame there are observers positioned throughout space, each with a synchronized clock and at rest in the particular inertial frame. These observers then report to a central office, where all reports are collected. When one speaks of a particular observer, one refers to someone having, at least in principle, a copy of this report. See, e.g., Andoza:Harvard citation text.

[1]

[2]

[3]

[nb 1]

[4]

[5]

Lorentz o'zgarishi

Mundarija

Elektromagnit maydonning o'zgarishi

Manbalar

Veb-saytlar

Gazetalar

Kitoblar

Navigatsiya

Lorentz o'zgarishi

Elektromagnit maydonning o'zgarishi

Manbalar

Veb-saytlar

Gazetalar

Kitoblar

Navigatsiya

Qidiruv