Kuchsiz oʻzaro taʼsir sahifasining manbasini koʻrish

{{multiple issues|
{{turkumsiz|sana=2023-06}}
{{xatolar|sana=2023-06}}
}}

[[Fayl:Beta-minus_Decay.svg|thumb|338x338px|Radioaktiv [[Beta-yemirilish|beta-parchalanish]] neytronni protonga, elektronga va elektron antineytrinoga aylantiradigan zaif oʻzaro taʼsirga bogʻliq.]]

[[Yadro fizikasi]] va zarrachalar fizikasida kuchsiz '''oʻzaro taʼsir''', koʻpincha kuchsiz '''yadro kuchi''' deb ataladi, toʻrtta asosiy oʻzaro taʼsirlar-kuchsiz oʻzaro taʼsir, [[elektromagnetizm]], [[kuchli o'zaro ta'sir]] va [[Gravitatsiya|tortishish kuchlari mavjuddir]] .Kuchsiz oʻzaro taʼsir turli xil kvarklar orasidagi oʻtishlarni yuzaga keltiradi, yadrolarda nuklanlarning b yemirilishini aniqlaydi.b yemirilishda nuklonni tashkil qilgan uchta kvarkdan bittasi boshqa tur kvarkka oʻtadi va elektronlar hamda antineytrinoni nurlaydi. Bu atomlarning [[Radioaktiv parchalanish|radioaktiv parchalanishi]] uchun javobgar boʻlgan subatomik zarralar orasidagi oʻzaro taʼsir mexanizmi: kuchsiz oʻzaro taʼsir [[Yadroning boʻlinishi|yadro boʻlinishi]] va [[Termoyadroviy reaksiya|yadro sintezida]] ishtirok etadi.

Zaif kuchning samarali diapazoni subatomik masofalar bilan cheklangan va proton diametridan kichikroqdir<ref>{{jurnal manbasi|last=Schwinger|first1=Julian|date=1-noyabr 1957-yil|title=A theory of the fundamental interactions|journal=Annals of Physics|volume=2|issue=5|pages=407–434|doi=10.1016/0003-4916(57)90015-5|bibcode=1957AnPhy...2..407S|issn=0003-4916|url=https://dx.doi.org/10.1016/0003-4916%2857%2990015-5}}</ref>. Kuchsiz oʻzaro taʼsir ham''',''' [[kuchli o'zaro ta'sir]] kabi juda yaqin masofada (r=10<sup>-18)</sup> taʼsir qiladi, taʼsir vaqti (10<sup>-9</sup>)

== Fon ==
Zarrachalar fizikasining standart modeli [[elektromagnit]], kuchsiz va kuchli oʻzaro taʼsirlarni tushunish uchun yagona asosni taʼminlaydi. Oʻzaro taʼsir ikki zarracha (odatda, lekin shart emas, yarim butun spin [[Fermion|fermionlari]]) butun-spin, kuch-tashuvchi [[Bozon|bozonlarni]] almashtirganda sodir boʻladi. Bunday almashinuvlarda ishtirok etadigan fermionlar elementar (masalan, [[Elektron|elektronlar]] yoki [[Kvark|kvarklar]]) yoki kompozit (masalan, [[Proton|protonlar]] yoki [[Neytron|neytronlar]]) boʻlishi mumkin, ammo eng chuqur darajalarda barcha zaif oʻzaro taʼsirlar oxir-oqibat [[Elementar zarracha|elementar zarralar]] oʻrtasida boʻladi.

Kuchsiz oʻzaro taʼsirda fermionlar uch turdagi kuch tashuvchilarni almashishi mumkin, . Bu bozonlarning [[Massa|massalari]] proton yoki neytronning massasidan ancha katta, bu esa kuchsiz kuchning qisqa diapazoniga mos keladi. Darhaqiqat, kuch ''kuchsiz'' deb ataladi, chunki uning har qanday belgilangan masofadagi maydon kuchi odatda elektromagnit kuchdan bir necha baravar kichikroq boʻlib, oʻzi kuchli yadro kuchidan kichikroq boʻladi.

[[Neytron|Neytronlar]] va [[Proton|protonlar]] kabi kompozit zarralarni tashkil etuvchi [[Kvark|kvarklar]] oltita „lazzat“ ga ega. — yuqoriga, pastga, gʻalati, joziba, yuqori va pastki — bu kompozit zarralarga oʻz xususiyatlarini beradi. Kuchsiz oʻzaro taʼsir oʻziga xosdir, chunki u kvarklarga oʻz taʼmini boshqasiga almashtirish imkonini beradi. Ushbu xususiyatlarning almashinuvi kuch tashuvchi bozonlar tomonidan amalga oshiriladi. Masalan, [[Beta-yemirilish|beta-minus parchalanish]] jarayonida neytron ichidagi pastga kvark yuqori kvarkga aylanadi, bu esa neytronni protonga aylantiradi va natijada elektron va elektron antineytrino emissiyasiga olib keladi. Zaif oʻzaro taʼsirni oʻz ichiga olgan hodisaning yana bir muhim misoli vodorodning geliyga qoʻshilishi boʻlib, u Quyoshning termoyadroviy jarayonini kuchaytiradi.

Koʻpgina fermionlar vaqt oʻtishi bilan kuchsiz oʻzaro taʼsir natijasida parchalanadi. Bunday parchalanish radiokarbonlarni aniqlashga imkon beradi, chunki uglerod-14 azot-14 bilan kuchsiz oʻzaro taʼsir qilish orqali parchalanadi. Bundan tashqari, u tritiy luminesansida va betavoltaiklarning tegishli sohasida keng qoʻllaniladigan radioluminesansni yaratishi mumkin<ref>{{Pres-reliz manbasi |title=The Nobel Prize in Physics 1979 |publisher=Nobel Media |url=http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1979/press.html |access-date=22-mart 2011-yil}}</ref>. (lekin shunga oʻxshash radiy luminesans ''emas'').

[[Olam xronologiyasi|Ilk koinotning]] kvark davrida elektromagnit va kuchsiz kuchlarga ajratilgan elektrozaif kuch.

== Tarixi ==
1933-yilda [[Enrico Fermi|Enriko Fermi]] kuchsiz oʻzaro taʼsirning birinchi nazariyasini taklif qildi, bu Fermining oʻzaro taʼsiri deb nomlanadi. U [[Beta-yemirilish|beta-parchalanishni]] diapazoni boʻlmagan kontakt kuchini oʻz ichiga olgan toʻrt [[fermion]] oʻzaro taʼsiri bilan izohlash mumkinligini taklif qildi<ref name="Fermi's theory">{{jurnal manbasi|last=Fermi|first1=Enrico|year=1934|title=Versuch einer Theorie der β-Strahlen. I|trans_title=Search for a theory for beta-decay|bibcode=1934ZPhy...88..161F|journal=Zeitschrift für Physik A|volume=88|issue=3–4|pages=161–177|doi=10.1007/BF01351864}}</ref><ref name="Fermi's theory translation">{{jurnal manbasi|last=Wilson|first1=Fred L.|date=1968-yil dekabr|title=Fermi's theory of beta decay|journal=American Journal of Physics|volume=36|issue=12|pages=1150–1160|doi=10.1119/1.1974382|bibcode=1968AmJPh..36.1150W}}</ref>.

Biroq, u juda qisqa boʻlsa-da, cheklangan diapazonga ega boʻlgan kontaktsiz kuch maydoni sifatida yaxshiroq tasvirlangan. 1960-yillarda [[Sheldon Lee Glashow|Sheldon Glashov]], [[Abdus Salam]] va Stiven Vaynberg elektromagnit kuch va kuchsiz oʻzaro taʼsirni birlashtirib, ularni bir kuchning ikki jihati ekanligini koʻrsatib, hozir elektrozaif kuch deb ataladi. 1967-yilda S.Vaynberg kuchsiz va elektromagnit oʻzaro taʼsirlarning birlashgan nazariyasini ishlab chiqdi.1970-yilda SH.Gleshov, StivenVaynberg -[[Abdus Salam]] nazaryasini rivojlantirdi. Natijada birlashgan nazariya-elektr kuchsiz kuchlar nazaryasi yaratildi.
== Xususiyatlari ==
[[Fayl:Weak_Decay_(flipped).svg|right|thumb|374x374px| Zaryadlangan kuchsiz oʻzaro taʼsir tufayli parchalanish yoʻllari va ularning ehtimoligini koʻrsatadigan diagramma. Chiziqlarning intensivligi CKM parametrlari bilan beriladi.]]
Elektr zaryadlangan kuchsiz oʻzaro taʼsir bir qator jihatlarda noyobdir:

* Bu kvark va leptonlarning turini oʻzgartirishi mumkin boʻlgan yagona oʻzaro taʼsir (yaʼni, bir turdagi kvarkni boshqasiga almashtirish){{Efn|Because of its unique ability to change particle [[flavour (particle physics)|flavour]], analysis of the weak interaction is occasionally called ''quantum flavour dynamics'', in analogy to the name ''[[quantum chromodynamics]]'' sometimes used for the [[strong interaction|strong force]].}}.
* Bu paritet simmetriyasini buzadigan yagona oʻzaro taʼsiridir. Bu, shuningdek [[CP violation|, zaryad-paritet '''CP''' simmetriyasini]] buzadigan yagona narsa.
* Elektr zaryadlangan va elektr neytral oʻzaro taʼsirlar katta massaga ega boʻlgan kuch tashuvchi zarralar tomonidan vositachilik qiladi (tarqaladi), bu standart modelda Xiggs mexanizmi bilan izohlangan gʻayrioddiy xususiyatdir.

Katta massasi tufayli (taxminan 90&nbsp;GeV/ ''c'' <sup>2</sup><ref name="PDG">{{jurnal manbasi|last=Yao, W.-M.|display-authors=etal|year=2006|title=Review of Particle Physics: Quarks|journal=Journal of Physics G|volume=33|issue=1|pages=1–1232|doi=10.1088/0954-3899/33/1/001|arxiv=astro-ph/0601168|bibcode=2006JPhG...33....1Y|url=http://pdg.lbl.gov/2006/tables/qxxx.pdf}}</ref>) bu tashuvchi zarralar {{Math|W}} va {{Math|Z}} deb ataladi&nbsp;bozonlar qisqa umr koʻradi, umri 10<sup>-24</sup> s dan oshmaydi&nbsp;<ref>{{Kitob manbasi|title=Story of the {{math|W}} and {{math|Z}}|last=Watkins, Peter|publisher=Cambridge University Press|location=Cambridge|url=https://archive.org/details/storyofwz0000watk|page=[https://archive.org/details/storyofwz0000watk/page/70 70]|year=1986|isbn=978-0-521-31875-4}}</ref>. Taxminan 10<sup>-7</sup> −10<sup>-6</sup> elektromagnit ulanish konstantasi va {{Math|1}} ga teng boʻlgan kuchli oʻzaro taʼsir konstantasi bilan solishtirganda oʻzaro taʼsir 10<sup>-2</sup> oraligʻida birikish konstantasiga ([[Kuchli o'zaro ta'sir|oʻzaro taʼsir]] qanchalik tez-tez sodir boʻlishining koʻrsatkichi) ega;<ref name="coupling">{{Veb manbasi|sarlavha=Coupling Constants for the Fundamental Forces|ish=HyperPhysics|nashriyot=Georgia State University|url=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/forces/couple.html|qaralgan sana=2-mart 2011-yil}}</ref> shuning uchun kuchsiz oʻzaro taʼsir intensivlik nuqtai nazaridan „kuchsiz“<ref name="physnet" />. Kuchsiz oʻzaro taʼsir juda qisqa samarali diapazonga ega (taxminan 10<sup>-17</sup> dan 10<sup>-16</sup> gacha).&nbsp;m (0,01 dan 0,1 gacha)&nbsp;fm)){{Efn|Compare to a [[femtometer|proton charge radius]] of 8.3×{{10^|−16}}&nbsp;m ~ 0.83&nbsp;fm.}}<ref name="physnet">{{Veb manbasi|muallif=Christman, J.|yil=2001|sarlavha=The Weak Interaction|ish=Physnet|nashriyot=Michigan State University|url=http://physnet2.pa.msu.edu/home/modules/pdf_modules/m281.pdf|arxivurl=https://web.archive.org/web/20110720004912/http://physnet2.pa.msu.edu/home/modules/pdf_modules/m281.pdf|arxivsana=20 July 2011}}</ref><ref name="coupling" /> 10 atrofida masofalarda&nbsp;metr (0,001&nbsp;fm), kuchsiz oʻzaro taʼsir elektromagnit kuchga oʻxshash kattalikdagi intensivlikka ega, ammo bu masofa ortishi bilan [[Yukava potensiali|eksponent ravishda]] kamayishni boshlaydi. Taxminan 3 {{E|−17}} masofada atigi bir yarim marta kattalashtirilgan&nbsp;m, zaif oʻzaro taʼsir 10 000 ga aylanadi&nbsp;marta kuchsizroq<ref>{{Veb manbasi|sarlavha=Electroweak|ish=The Particle Adventure|nashriyot=Particle Data Group|url=http://www.particleadventure.org/electroweak.html|qaralgan sana=3-mart 2011-yil}}</ref>.

Kuchsiz oʻzaro taʼsir Standart Modeldagi barcha [[Fermion|fermiyonlarga]], shuningdek, [[Higgs bozoni|Higgs bozoniga]] taʼsir qiladi; [[Neytrino|neytrinolar]] faqat tortishish va kuchsiz oʻzaro taʼsir orqali oʻzaro taʼsir qiladi. Kuchsiz oʻzaro taʼsir bogʻlangan holatlarni keltirib chiqarmaydi va u bogʻlanish energiyasini oʻz ichiga olmaydi — Gravitatsiya astronomik miqyosda bajaradigan narsa, elektromagnit kuch molekulyar va atom darajasida va kuchli yadroviy kuch faqat atom osti darajasida, [[Atom yadrosi|yadrolar]] ichida<ref name="greiner">{{Kitob manbasi|last=Greiner, Walter|year=2009|title=Gauge Theory of Weak Interactions|publisher=Springer|isbn=978-3-540-87842-1|url=https://books.google.com/books?id=yWTcPwqg_00C|page=2}}</ref>.

Uning eng sezilarli taʼsiri birinchi noyob xususiyatga bogʻliq: Zaryadlangan kuchsiz oʻzaro taʼsir zarrachalar fizikasining oʻzgarishiga olib keladi. Masalan, [[neytron]] [[Proton|protondan]] (uning sherigi [[Nuklonlar|nuklonidan]]) ogʻirroq va ikkita ''pastga'' kvarkdan birining taʼmini (turini) ''yuqori'' kvarkka oʻzgartirib, protonga parchalanishi mumkin. Na [[kuchli o'zaro ta'sir]], na [[elektromagnetizm]] lazzatning oʻzgarishiga yoʻl qoʻymaydi, shuning uchun bu faqat kuchsiz '''parchalanish''' bilan davom etishi mumkin;kuchsizyemirilishsiz, gʻalatilik va joziba (mos ravishda gʻalati kvark va jozibali kvark bilan bogʻliq) kabi kvark xususiyatlari ham barcha oʻzaro taʼsirlarda saqlanib qoladi.

Barcha mezonlar kuchsiz parchalanish tufayli beqaror<ref name="Cottingham-Greenwood-1986-2001">{{Kitob manbasi |first=W. N. |last=Cottingham |title=An introduction to nuclear physics |publisher=Cambridge University Press |origyear=1986 |year=2001 |edition=2nd |page=30 |isbn=978-0-521-65733-4 |url=https://books.google.com/books?id=0VIpJPn-qWoC&pg=PA30}}</ref> (p29) {{Efn|The neutral pion ({{math|{{SubatomicParticle|pion0}}}}), however, decays electromagnetically, and several other [[meson]]s (when their quantum numbers permit) mostly decay via a [[strong interaction]].}} [[Beta-yemirilish|Beta-parchalanish]] deb nomlanuvchi jarayonda [[Neytron|neytrondagi]] ''pastga'' kvark virtual nur chiqarish orqali ''yuqori'' kvarkga aylanishi mumkin.&nbsp;bozon, keyinchalik u [[Elektron|elektronga]] va elektron [[Neytrino|antineytrinoga]] aylanadi<ref name="Cottingham-Greenwood-1986-2001" />. (p28) Yana bir misol elektron tutib olishdir — [[Radioaktiv parchalanish|radioaktiv parchalanishning]] keng tarqalgan varianti — bunda atom ichidagi proton va elektron oʻzaro taʼsir qiladi va neytronga aylanadi (yuqoridagi kvark pastga kvarkga aylanadi) va elektron neytrino chiqariladi.

V.ning katta massasi tufayli&nbsp;kuchsiz oʻzaro taʼsirga bogʻliq boʻlgan bozonlar, zarrachalarning oʻzgarishi yoki parchalanishlari (masalan, lazzat oʻzgarishi) odatda faqat kuchli yoki elektromagnit kuchlarga bogʻliq boʻlgan transformatsiyalar yoki parchalanishlarga qaraganda ancha sekinroq sodir boʻladi. {{Efn|The prominent and possibly unique exception to this rule is the decay of the [[top quark]], whose mass exceeds the combined masses of the [[bottom quark]] and {{math|{{SubatomicParticle|W boson+}}}}&nbsp;boson that it decays into, hence it has a no energy constraint slowing its transition. Its unique speed of decay by the weak force is much higher than the speed with which the [[strong interaction]] (or „[[color force]]“) can bind it to other quarks.}} Masalan, neytral pion elektromagnit parchalanadi va shuning uchun umri atigi 10<sup>-16</sup> s teng.&nbsp;. Bundan farqli oʻlaroq, zaryadlangan pion faqat zaif oʻzaro taʼsir orqali parchalanishi mumkin va shuning uchun taxminan 10<sup>-8</sup> soniyayashaydi&nbsp;<ref name="Cottingham-Greenwood-1986-2001">{{Kitob manbasi|first=W. N.|last=Cottingham|title=An introduction to nuclear physics|publisher=Cambridge University Press|origyear=1986|year=2001|edition=2nd|page=30|isbn=978-0-521-65733-4|url=https://books.google.com/books?id=0VIpJPn-qWoC&pg=PA30}}<cite class="citation book cs1" data-ve-ignore="true" id="CITEREFCottinghamGreenwood2001">Cottingham, W. N.; Greenwood, D. A. (2001) [1986]. [https://books.google.com/books?id=0VIpJPn-qWoC&pg=PA30 ''An introduction to nuclear physics''] (2nd&nbsp;ed.). Cambridge University Press. p.&nbsp;30. [[ISBN]]&nbsp;[[Maxsus:Kitob manbalari/978-0-521-65733-4|<bdi>978-0-521-65733-4</bdi>]]</cite></ref> (p30). Ayniqsa ekstremal misol erkin neytronning kuchsiz kuch parchalanishidir, bu taxminan 15 vaqtni oladi.&nbsp;daqiqa<ref name="Cottingham-Greenwood-1986-2001" /> (p28).

=== Kuchsiz izospin va kuchsiz giper zaryad ===
Barcha zarralar ''kuchsiz izospin'' ({{Mvar|T}} 3 belgisi) deb ataladigan xususiyatga ega boʻlib, u zarrachaning izospin bilan oʻzaro taʼsirini cheklovchi [[Atom kvant sonlari|qoʻshimcha kvant soni]] boʻlib xizmat qiladi Zaif izospin bilan kuchsiz oʻzaro taʼsirda bir xil rol oʻynaydi. Barcha chap qoʻlli [[Fermion|fermionlar]] kuchsiz izospin qiymatiga ega{{Sfrac|+|1|2}}{{Sfrac|&minus;|1|2}} barcha oʻng qoʻlli fermionlar 0 izospinga ega. Masalan, yuqoriga koʻtarilgan kvark {{Nobr|{{mvar|T}}{{sub|3}} {{=}} {{sfrac|+|1|2}}}} ega.
[[Fayl:PiPlus_muon_decay.svg|right|thumb| π <sup>+</sup>< zaif oʻzaro taʻsir orqali parchalanadi]]

== Oʻzaro taʼsir turlari ==
Kuchsiz oʻzaro taʼsirning ikki turi mavjud (''[[Feynman diagrammalari|choʻqqilar]]'' deb ataladi). Birinchi tur " zaryadlangan tokning oʻzaro taʼsiri " deb ataladi, chunki kuchsiz ''oʻzaro taʼsir qiluvchi'' fermionlar umumiy ''elektr'' zaryadi nolga teng boʻlmagan oqim hosil qiladi. Ikkinchi tur " neytral-oqim oʻzaro taʼsiri " deb ataladi, chunki ''zaif oʻzaro taʼsir qiluvchi'' fermionlar umumiy ''elektr'' zaryadi nolga teng boʻlgan oqim hosil qiladi. U [[Neytrino|neytrinolarning]] (kamdan-kam) burilishlari uchun javobgardir. Oʻzaro taʼsirning ikki turi turli xil tanlov qoidalariga amal qiladi. 
=== Zaryadlangan oqim oʻzaro taʼsiri ===
[[Fayl:Beta_Negative_Decay.svg|right|thumb|200x200px| [[Neytron|Neytronning]] ( {{Math|n {{=}} udd}} ) [[Proton|protonga]] ( {{Math|p {{=}} udu}} ), [[Elektron|elektronga]] ( {{Math|e{{sup|−}}}} ) va [[Neytrino|elektron antineytrinoga]] beta-minus parchalanishi uchun [[Feynman diagrammalari|Feynman diagrammasi.]]]]
Zaryadlangan oqim oʻzaro taʼsirining bir turida zaryadlangan [[lepton]] (masalan, [[elektron]] yoki muon, zaryadi -1 boʻlgan (zaryad +1 boʻlgan zarracha) va shu bilan mos keladigan [[Neytrino|neytrinoga]] (zaryati 0) aylanadi, bu yerda neytrinoning turi ("lazzat") (elektron) <math> \nu_\mathrm{e} </math>, muon <math> \nu_\mu </math>, yoki tau <math> \nu_\tau </math>) oʻzaro taʼsirdagi lepton turi bilan bir xil, masalan:

: <math> \mu^- + \mathrm{W}^+ \to \nu_\mu </math>

: <math>\begin{align}
         \mathrm{d} &\to \mathrm{u} + \mathrm{W}^- \\
 \mathrm{d} + \mathrm{W}^+ &\to \mathrm{u} \\
         \mathrm{c} &\to \mathrm{s} + \mathrm{W}^+ \\
 \mathrm{c} + \mathrm{W}^- &\to \mathrm{s}
\end{align}</math>

W&nbsp;bozon beqaror, shuning uchun tez parchalanadi, umri juda qisqa. Masalan:

: <math>\begin{align}
 \mathrm{W}^- &\to \mathrm{e}^- + \bar\nu_\mathrm{e} ~ \\
 \mathrm{W}^+ &\to \mathrm{e}^+ + \nu_\mathrm{e} ~
\end{align}</math>

Neytronning [[Beta-yemirilish|beta yemirilishi]] deb ataladigan jarayonda (yuqoridagi rasmga qarang) neytron ichidagi pastga kvark virtual nur chiqaradi.<nowiki></br></nowiki> V −<nowiki></br></nowiki> bozonga aylanadi va shu bilan yuqori kvarkga aylanadi va neytronni protonga aylantiradi. Jarayonda cheklangan energiya ishtirok etganligi sababli (yaʼni, pastga kvark va yuqori kvark oʻrtasidagi massa farqi) virtual V − Bozon faqat elektron va elektron-antineutrino hosil qilish uchun etarli energiyani olib yurishi mumkin - bu uning istiqbolli parchalanish mahsulotlari orasida eng past boʻlgan ikkita massa<ref name="PDG3">
{{jurnal manbasi|last=Nakamura, K.|display-authors=etal|year=2010|title={{math| {{SubatomicParticle|neutron}} }}|journal=Journal of Physics G|volume=37|issue=7A|page=7|doi=10.1088/0954-3899/37/7a/075021|bibcode=2010JPhG…37g5021N|url=http://pdg.lbl.gov/2010/listings/rpp2010-list-n.pdf}}
</ref>. Kvark darajasida jarayonni quyidagicha ifodalash mumkin:

: <math> \mathrm{d} \to \mathrm{u} + \mathrm{e}^- + \bar\nu_\mathrm{e} ~</math>

=== Neytral-oqim oʻzaro taʼsiri ===
Neytral oqimning oʻzaro taʼsirida [[kvark]] yoki [[lepton]] (masalan, [[elektron]] yoki muon) bozonini chiqaradi yoki yutadi. Masalan:

: <math> \mathrm{e}^- \to \mathrm{e}^- + \mathrm{Z}^0</math>

== Electroweak nazariyasi ==
Zarrachalar fizikasining standart modeli [[Elektromagnetizm|elektromagnit oʻzaro taʼsir]] va kuchsiz oʻzaro taʼsirni bitta elektrozaif oʻzaro taʼsirning ikki xil jihati sifatida tasvirlaydi. Ushbu nazariya taxminan 1968-yilda [[Sheldon Lee Glashow|Sheldon Glashow]], [[Abdus Salam]] va Stiven Vaynberg tomonidan ishlab chiqilgan va ular [[Fizika boʻyicha Nobel mukofoti|1979-yilda fizika boʻyicha Nobel mukofotiga]] sazovor boʻlgan<ref>{{Veb manbasi|nashriyot=Nobel Media|ish=NobelPrize.org|sarlavha=The Nobel Prize in Physics 1979|url=http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1979/|qaralgan sana=26-fevral 2011-yil}}</ref>. Xiggs mexanizmi uchta massiv oʻlchovli bozonlarning mavjudligini tushuntiradi.

Elektrozaif nazariyaga koʻra, juda yuqori energiyalarda koinotda [[Higgs bozoni|Xiggs maydonining]] toʻrtta komponenti mavjud boʻlib, ularning oʻzaro taʼsiri toʻrtta massasiz oʻlchovli [[Bozon|bozonlar]] tomonidan amalga oshiriladi — har biri [[Foton|fotonga]] oʻxshash — murakkab skaler Xiggs maydoni dublini hosil qiladi. Xuddi shunday, toʻrtta massasiz elektrozaif bozonlar mavjud. Biroq, past energiyalarda, bu oʻlchov simmetriyasi oʻz-oʻzidan elektromagnetizmning {{Math|U(1)}} simmetriyasiga boʻlinadi, chunki Xiggs maydonlaridan biri vakuum kutish qiymatiga ega boʻladi. Oddiy qilib aytganda, simmetriyani buzish uchta massasiz bozonni ishlab chiqarishi kutilgan edi, ammo bu „qoʻshimcha“ uchta Xiggs bozonlari uchta zaif bozonga qoʻshiladi va keyinchalik ular Xiggs mexanizmi orqali massa oladi. Toʻrtinchi elektr zaif oʻlchovli bozon elektromagnetizmning foton ({{Mvar|γ}}) boʻlib, u Xiggs maydonlarining hech biriga qoʻshilmaydi va shuning uchun massasiz qoladi<ref name="PDGHiggs">
{{jurnal manbasi|last=C. Amsler ''et al.'' ([[Particle Data Group]])|year=2008|title=Review of Particle Physics – Higgs Bosons: Theory and Searches|url=http://pdg.lbl.gov/2008/reviews/higgs_s055.pdf|journal=Physics Letters B|volume=667|issue=1|pages=1–6|doi=10.1016/j.physletb.2008.07.018|bibcode=2008PhLB..667....1A}}
</ref>.

2012-yil 4-iyulida [[Katta adron kollayderi|Katta adron kollayderidagi]] CMS va ATLAS eksperimental guruhlari 125 dan 127GeV/ {{Mvar|c}} gacha boʻlgan, avval nomaʼlum boʻlgan massa bozonining rasmiy kashfiyotini tasdiqlaganliklarini mustaqil ravishda eʼlon qilishdi.&nbsp; uning xulq-atvori shu paytgacha Xiggs bozoniga „mos kelardi“ va shu bilan birga, yangi bozonni qandaydir Higgs bozoni ekanligini ijobiy aniqlashdan oldin qoʻshimcha maʼlumotlar va tahlillar zarurligini ehtiyotkorlik bilan qayd etdi. &nbsp;2013-yil 14-mart oyida Xiggs bozonining mavjudligi taxminiy tasdiqlandi<ref>{{Veb manbasi|url=http://home.web.cern.ch/about/updates/2013/03/new-results-indicate-new-particle-higgs-boson|sarlavha=New results indicate that new particle is a Higgs boson|sana=2013-yil mart|nashriyot=CERN|ish=home.web.cern.ch|qaralgan sana=20-sentabr 2013-yil}}</ref>.

Elektr kuchsiz simmetriya buzilishi shkalasi tushirilgan spekulyativ holatda, uzilmagan {{Math|SU(2)}} oʻzaro taʼsiri oxir-oqibat cheklovchiga aylanadi. {{Math|SU(2)}} ushbu shkaladan yuqori chegaralangan boʻlgan muqobil modellar miqdoriy jihatdan standart modelga kamroq energiyada oʻxshash koʻrinadi, lekin simmetriya buzilishidan keskin farq qiladi<ref>{{jurnal manbasi|last=Claudson|first1=M.|last2=Farhi|first2=E.|last3=Jaffe|first3=R. L.|title=Strongly coupled standard model|journal=Physical Review D|date=1-avgust 1986-yil|volume=34|issue=3|pages=873–887|doi=10.1103/PhysRevD.34.873|pmid=9957220|bibcode=1986PhRvD..34..873C}}</ref>.

== Simmetriyaning buzilishi ==
[[Fayl:Right_left_helicity.svg|right|thumb|280x280px| Chap va oʻng qoʻlli zarralar : {{Mvar|p}} — zarrachaning impulsi va {{Mvar|S}} — spin . Davlatlar orasidagi aks ettiruvchi simmetriya yoʻqligiga eʼtibor bering.]]
Tabiat qonunlari uzoq vaqtdan beri koʻzgu aksi ostida bir xil boʻlib qoladi deb oʻylangan. Oyna orqali koʻrilgan eksperiment natijalari koʻzgu orqali koʻrilgan eksperimental apparatning alohida qurilgan, koʻzguda aks ettirilgan nusxasi natijalari bilan bir xil boʻlishi kutilgan edi. Paritetning saqlanish qonuni deb ataladigan klassik [[Gravitatsiya|tortishish]], [[elektromagnetizm]] va [[kuchli o'zaro ta'sir]] tufayli hurmat qilinishi maʼlum edi; umuminsoniy qonun deb faraz qilingan edi<ref>
{{Kitob manbasi|first=Charles W.|last=Carey|year=2006|chapter=Lee, Tsung-Dao|title=American scientists|page=225|publisher=Facts on File Inc.|isbn=9781438108070|chapterurl=https://books.google.com/books?id=00r9waSNv1cC&pg=PA225}}
</ref>. Biroq, 1950-yillarning oʻrtalarida [[Chen-Ning Yang]] va [[Tsung-Dao Lee|Tsung-Dao Li]] kuchsiz oʻzaro taʼsir ushbu qonunni buzishi mumkinligini taxmin qilishdi. 1957-yilda Chien Shiung Vu va uning hamkorlari kuchsiz oʻzaro taʼsir paritetni buzishini aniqladilar va Yang va Li [[Fizika boʻyicha Nobel mukofoti|1957-yilda fizika boʻyicha Nobel mukofotiga]] sazovor boʻlishdi.<ref>
{{Veb manbasi|sarlavha=The Nobel Prize in Physics|yil=1957|ish=NobelPrize.org|nashriyot=Nobel Media|url=http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1957/|qaralgan sana=26-fevral 2011-yil}}
</ref>

Kuchsiz oʻzaro taʼsir bir vaqtlar Fermi nazariyasida tasvirlangan boʻlsa-da, paritet buzilishi va renormalizatsiya nazariyasi kashfiyoti yangi yondashuv zarurligini koʻrsatdi. 1957-yilda Robert Marshak va Jorj Sudarshan va birozdan keyin [[Richard Feynman]] va [[Murray Gell-Mann|Myurrey Gell-Mann]] '''V''' ni taklif qilishdi.'''&nbsp;−&nbsp;A''' ([[Vektor (matematika)|vektor]] minus eksenel vektor yoki chap qoʻlda) zaif oʻzaro taʼsirlar uchun Lagrangian. Bu nazariyada zaif oʻzaro taʼsir faqat chap qoʻl zarrachalariga (va oʻng qoʻl antizarralariga) taʼsir qiladi. Chap qoʻlli zarrachaning oyna aks etishi oʻng qoʻlda boʻlgani uchun, bu paritetning maksimal buzilishini tushuntiradi. ''V&nbsp;−&nbsp;''Z. kashf etilishidan oldin ''nazariya'' ishlab chiqilgan&nbsp;bozon, shuning uchun u neytral oqim oʻzaro taʼsiriga kiradigan oʻng qoʻl maydonlarini oʻz ichiga olmaydi.

Biroq, bu nazariya '''[[CP violation|CP]]''' birikma simmetriyasini saqlashga imkon berdi. '''CP''' paritet '''P''' (chapdan oʻngga oʻtish) '''C''' zaryad konjugatsiyasi (zarrachalarni antizarrachalar bilan almashtirish) bilan birlashtiradi. 1964-yilda Jeyms Kronin va [[Val Logsdon Fitch|Val Fitch]] ''CP'' simmetriyasi ham buzilishi mumkinligi toʻgʻrisida aniq dalillar keltirganida, 1964-yilda fiziklar 1980 [[Fizika boʻyicha Nobel mukofoti|yilda fizika boʻyicha Nobel mukofotini]] qoʻlga kiritganlarida yana hayratda qolishdi<ref>
{{Veb manbasi|sarlavha=The Nobel Prize in Physics|yil=1980|ish=NobelPrize.org|nashriyot=Nobel Media|url=http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1980/|qaralgan sana=26-fevral 2011-yil}}
</ref>. 1973-yilda Makoto Kobayashi va Toshixide Maskava zaif oʻzaro taʼsirda ''CP'' buzilishi ikki avloddan koʻproq zarrachalarni talab qilishini koʻrsatdi<ref name="KM">
{{jurnal manbasi|first1=M.|last=Kobayashi|first2=T.|last2=Maskawa|year=1973|title=CP-Violation in the Renormalizable Theory of Weak Interaction|journal=Progress of Theoretical Physics|volume=49|issue=2|pages=652–657|doi=10.1143/PTP.49.652|bibcode=1973PThPh..49..652K|url=http://repository.kulib.kyoto-u.ac.jp/dspace/bitstream/2433/66179/1/49_652.pdf}}
</ref>, oʻsha paytda nomaʼlum uchinchi avlod mavjudligini samarali bashorat qildi. Ushbu kashfiyot ularga 2008-yilgi fizika boʻyicha Nobel mukofotining yarmini taqdim etdi<ref>
{{Veb manbasi|sarlavha=The Nobel Prize in Physics|yil=2008|ish=NobelPrize.org|nashriyot=Nobel Media|url=http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/2008/|qaralgan sana=17-mart 2011-yil}}
</ref>.

Paritet buzilishidan farqli oʻlaroq, ''CP''&nbsp;buzilish faqat kamdan-kam hollarda sodir boʻladi. Hozirgi sharoitda cheklangan boʻlishiga qaramay, bu koinotda [[Antimodda|antimateriyadan]] koʻra koʻproq materiya mavjudligiga sabab boʻlgan va shu bilan [[Andrey Saxarov|Andrey Saxarovning]] bariogenez uchun uchta shartidan birini tashkil qiladi, deb ishoniladi<ref>
{{Kitob manbasi|last=Langacker|first=Paul|origyear=1989|chapter=CP violation and cosmology|editor=Jarlskog|year=2001|title=CP Violation|page=552|location=London, [[River Edge]]|publisher=World Scientific Publishing Co.|isbn=9789971505615|url=https://books.google.com/books?id=U5TC5DSWOmIC}}
</ref>.
== Manbalar ==
{{manbalar}}

== Adabiyotlar ==
* {{Kitob manbasi|first=W.|last=Greiner|year=2000|title=Gauge Theory of Weak Interactions|publisher=Springer|isbn=3-540-67672-4}}
* {{Kitob manbasi|first=G. D.|last=Coughlan|year=2006|title=The Ideas of Particle Physics: An introduction for scientists|url=https://archive.org/details/ideasofparticlep0000coug_q6u9|edition=3rd|publisher=Cambridge University Press|isbn=978-0-521-67775-2}}
* {{Kitob manbasi|first=W. N.|last=Cottingham|title=An introduction to nuclear physics|publisher=Cambridge University Press|origyear=1986|year=2001|edition=2nd|page=30|isbn=978-0-521-65733-4|url=https://books.google.com/books?id=0VIpJPn-qWoC&pg=PA30}}
* {{Kitob manbasi|first=D. J.|last=Griffiths|year=1987|title=Introduction to Elementary Particles|url=https://archive.org/details/introductiontoel0000grif_o7r4|publisher=John Wiley & Sons|isbn=0-471-60386-4}}
=== Natija ===
* {{Kitob manbasi|last=Oerter|first=R.|year=2006|title=The Theory of Almost Everything: The Standard Model, the unsung triumph of modern physics|publisher=Plume|isbn=978-0-13-236678-6|url=https://archive.org/details/theoryofalmostev0000oert}}
* {{Kitob manbasi|last=Schumm|first=B. A.|year=2004|title=Deep Down Things: The breathtaking beauty of particle physics|publisher=Johns Hopkins University Press|isbn=0-8018-7971-X|url=https://archive.org/details/deepdownthingsbr00schu}}